带电粒子

进行处理。 二、带电粒子的偏转 受力分析： 电子受到竖直向下的电场力 F＝ Eq=qU/d 运动分析 : 电子作 类平抛 运动。 U L + + + + + + Y d Y′ v0 F V 实验录像：用阴极射线管演示带电粒子在电场中的偏转 解 :电子进入偏转电场后 ,在竖直方向做初速度为零的匀加速直线运动 . 加速度 mdeUmFa 所以偏移距离 所以偏移角度 dmve U

T、方向垂直纸面向里的匀强磁场，虚线过 y轴上的 P点，OP=1． 0m，在 x≥O的区域内有磁感应强度大小为 B方向垂直纸面向外的匀强磁场。 许多质量 m= 电荷量 C的粒子，以相同的速率 从 c点沿纸面内的各个方向射人磁感应强度为 B1的区域，OC= m。 有一部分粒子只在磁感应强度为 B1的区域运动，有一部分粒子在磁感应强度为 B1的区域运动之后将进入磁感应强度为 B2的区域。 设粒子在

）由 得： （ 3）由 得： 、扬州、泰州三市 08届第二次调研测试 6 6． 如图所示 ， 两种不同的正离子 (不计重力 )垂直射人偏转电场 ， 从偏转电场射出时具有相同的偏转距离 y和偏转角 θ(偏转电压 U保持不变 )， 则两种离子进入偏转电场前只要满足 ( ) A． 速度相同 B． 动能相同 C．比荷和速度都相同 D．由静止经同一加速电场加速 L v0 d y θ C D 解见下页 ……

和出射方向 ,可以通过入射点和出射点分别作垂直与入射方向和出射方向的直线，两条直线的交点就是圆弧轨道的圆心 V0 P M O V 带电粒子做圆周运动的分析方法－圆心的确定 （２）已知入射方向和出射点的位置时，可以通过入射点作入射方向的垂线，连接入射点和出射点，作其中垂线，这两条垂线的交点就是圆弧轨道的圆心． V P M O 半径的确定和计算 • 利用平面几何的关系，求出该圆的可能半径（或圆心角）

旋钮 ” 处于 “ 10或 100”档时，则所测电压值要 “10或 100”。 Y输入 地 Uy 偏转距离 接线原理图： 如图是静电分选的原理示意图，将磷酸盐和石英的混合颗粒由传送带送至两个带电平行板上方中间，经电场区域下落，电场强度 5 105V/m， 磷酸颗粒带正电，石英颗粒带负电，颗粒带电率（即颗粒所带电量与颗粒质量之比）均为 106C/kg，若要求两种颗粒经电场区域后至少分离 10cm

运动路径也无关，所以在处理电场对带电粒子的 加速 问题时，一般都是利用 动能定理 进行处理。 二、带电粒子的偏转 受力分析： 电子受到竖直向下的电场力 F＝ Eq=qU/d 运动分析 : 电子作 类平抛 运动。 U L + + + + + + Y d Y′ v0 F V 实验录像：用阴极射线管演示带电粒子在电场中的偏转 解 :电子进入偏转电场后 ,在竖直方向做初速度为零的匀加速直线运动 .

由下落后仍能返回 B板向下平移一小段距离 ， 质点自 P点自由下落后将穿过 N 孔 ， 继续下落 P K h d N A B M 解 ： 原来 ΔEK= mg(h+d)qU=0 A板平移， h+d不变， ΔEK= 0 B板向上平移 ΔEK=mg (h+d ′ ) qU ＜ 0 B板向下平移 ΔEK=mg (h+d ′ ) qU ＞ 0 A C D 若 K闭合后断开，如何。 E不变， A B 正确

粒子在电场中的运动时间 : 粒子在 Y方向的位移 : 粒子的偏转角度： 分析处理的方法 :运动的合成和分解 0VLt 2022 m dVUqLy 20t a nm d Vq U L例 2 有三个质量相等，分别带有正电、负电和不带电的微粒，从极板左侧中央以相同的水平初速度 v先后垂直场强射入，分别落到极板 A、 B、 C处，如图所示，则正确的是（ ） A、粒子 A带正电， B不带电，

做匀速圆周运动的周期 T0＝2π Rv0② ( 1 分 ) 联立 ①② 两式得磁感应强度 B0＝2π mqT0. ( 2 分 ) ( 2 ) 要使正离子从 O ′ 孔垂直于 N 板射出磁场，如图所示，两板之间正离子只运动一个周期即 T0时，有 R ＝d4；当两板之间正离子运动 n 个周期，即 nT0时， 有 R ＝d4n( n ＝ 1 , 2 , 3 „ ) ． ( 3 分 ) 联立求解

磁感线 ⑴ 用来形象地描述磁场中各点的磁场方向和强弱的 假想曲线 ⑵ 磁感线上每一点的切线方向就是该点的磁场方向，即小磁针 N极在该点的受力方向或静止时的指向 ⑶ 磁感线的疏密表示磁场的强弱 ⑷ 磁感线是封闭曲线（和静电场的电场线不同） 几种磁场的磁感线： 安培定则（ 右手 螺旋定则）：对直导线，四指指磁感线方向；对环行电流，大拇指指中心轴线上的磁感线方向